高速飛行時，飛機(如飛機、火箭等)的表面。)會與空氣中的灰塵、冰晶、雨滴等顆粒碰撞沉積靜電，會使飛機表面的靜電勢高達100~300 kV[-]。當沉積的靜電電位超過擊穿閾值時，會發(fā)生電暈放電，對電子設(shè)備造成損壞。此外，放電電磁脈沖在射頻范圍內(nèi)，會干擾飛機的通信導(dǎo)航系統(tǒng)，嚴重影響飛機的運行安全。
飛機的工作環(huán)境一般為高空大氣環(huán)境，與地面大氣環(huán)境不同。高空大氣環(huán)境的特點是低壓低溫[]。低氣壓環(huán)境會對電暈起始電壓、放電電流波形、上升沿時間和放電頻率等電暈放電特性產(chǎn)生顯著影響。
由于影響電暈放電特性的因素多，不確定性大，很難通過仿真來研究放電特性。然而，在高海拔環(huán)境中開展相關(guān)研究是困難的、昂貴的和長期的。近年來，國內(nèi)外學(xué)者利用人工氣候室，以高壓電氣設(shè)備[-]和高壓輸電線路[-]為主要研究對象，研究了針板、棒板和線板等電極結(jié)構(gòu)模型在高原低壓環(huán)境下的電暈放電特性，給出了電暈放電的起暈電壓、平均放電量、放電面積等電暈放電特性。隨著氣壓的變化，模擬放電電流[-]通過模擬計算得到。但目前人工氣候室模擬海拔> 10公里的高空大氣環(huán)境難度較大，相關(guān)研究較少。文獻[5]指出，海拔10~20公里范圍內(nèi)的高海拔環(huán)境對應(yīng)的大氣壓力約為27~4 kPa，遠小于一個標準大氣壓。因此，有必要進一步研究高空低壓環(huán)境下的電暈放電特性?；谏鲜鰡栴}，本文搭建了高空低氣壓DC電暈放電模擬試驗系統(tǒng)，在該系統(tǒng)中進行了低氣壓環(huán)境下針板電暈放電試驗，并結(jié)合氣體放電理論研究了氣壓變化對電暈起始電壓、放電特里謝脈沖波形、脈沖重復(fù)頻率等特性的影響。
為了研究低壓環(huán)境下的電暈放電特性，本文搭建了高空低壓環(huán)境下的電暈放電模擬試驗系統(tǒng)，其中R0為限流電阻，以100ω為試驗電阻，100ω為試驗電阻。
試裝置主要由三部分組成，即密閉氣罐、電暈放電裝置和檢測電路。
1)密閉氣罐直徑0.6 m，高度0.6 m，有機玻璃窗口可用于觀察電暈放電試驗現(xiàn)象。低壓環(huán)境由泵速為30的機械泵和泵速為1 200的濺射離子泵實現(xiàn)。罐中的氣體壓力可以實時監(jiān)控。
2)電暈放電裝置采用鋁制針板電極結(jié)構(gòu)，板徑10 cm，針板間距可在0 ~ 30 mm范圍內(nèi)調(diào)節(jié)..
3)靜電高壓源可輸出正負極性高壓，輸出范圍0~100 kV。靜電高壓源的輸出電壓由動態(tài)電位測試儀監(jiān)測和校準，放電時域波形由示波器采集。
測試環(huán)境溫度為-16℃，相對濕度為26%。在其他環(huán)境因素不變的基礎(chǔ)上，只考慮氣壓對電暈放電特性的影響。罐內(nèi)氣壓分別抽至30、20、10、5、1 kPa，靜電高壓源輸出電壓以0.1 kV的步長逐漸調(diào)整，直至發(fā)生電暈放電。用動態(tài)電位儀、示波器和電流表采集電暈起始電壓、放電電流波形和電流脈沖重復(fù)頻率等測試數(shù)據(jù)。在每個氣壓下，收集30組放電測試數(shù)據(jù)。為了防止每次放電測試影響下一次放電的測試環(huán)境，兩次放電測試之間的間隔為5分鐘。
判斷起暈電壓[-]的方法有很多，如傳統(tǒng)的目測法，即在黑暗環(huán)境下，逐漸調(diào)整電壓，觀察針尖是否有穩(wěn)定的起暈點。如果發(fā)生，則認為針板已經(jīng)開始電暈放電，這個電壓是目測得到的電暈開始電壓。但是這種方法的測試結(jié)果受到觀測距離、角度和觀測者自身差異的影響，因此逐漸被淘汰。目前廣泛應(yīng)用的有電流脈沖法、電流系數(shù)法和I-U曲線擬合法[-]。本文采用方便實用的I-U曲線擬合方法來判斷針板電暈放電的起暈電壓。
I-U曲線擬合法是由S. A .塞博于1982年提出的，即在I-U曲線轉(zhuǎn)折點前后作切線，交點橫坐標為電暈起始電壓\ ({{ u} _ {0} \)。以30 kPa電暈放電為例，用I-U曲線擬合方法判斷電暈起始電壓。
基于該方法，對采集到的數(shù)據(jù)進行整理，得到不同氣壓下電暈放電的起暈電壓。
正負電暈放電的起暈電壓隨著氣壓的降而線性降。
影響方程的因素主要有:電暈區(qū)邊界到針尖的距離(X)，光子吸收系數(shù)(μ)和有效電離系數(shù)(α-η)。在相同電場強度下，有效電離系數(shù)隨著氣壓的降而增大，當電壓達到電暈起始電壓時，電暈區(qū)邊界到針尖的距離(X)增大。結(jié)果表明，初暈隨氣壓的降而減小。
對采集的測試數(shù)據(jù)進行整理，得到不同氣壓下的正電暈放電特里謝脈沖波形。
放電特里謝脈沖波形是脈沖形狀。放電開始時，電流呈指數(shù)上升，達到峰值后逐漸下降，并保持在低值。
本文選取上升沿、峰值電流和脈沖持續(xù)時間三個特征參數(shù)來研究氣壓對特里謝脈沖波形的影響。對采集的測試數(shù)據(jù)進行整理，得到不同氣壓下電流脈沖的特征參數(shù)。
隨著氣壓的降，脈沖上升時間和電流峰值增加，而脈沖持續(xù)時間基本不變，約為600 ns。
一般認為電暈電流脈沖的上升沿是從電子坍縮到氣體擊穿的時間[-]。當氣壓降時，空氣中氣體分子的密度會降，電子與氣體分子的碰撞概率會降，從而降電子坍縮的形成概率，增加氣體擊穿所需的時間。但空氣分子密度的降會增加電子的平均自由程，電子在長距離運動后可以獲得更高的動能，從而增加碰撞電離系數(shù)，減少氣體擊穿所需的時間。比較兩種情況，當前者占優(yōu)勢時，總碰撞電離系數(shù)將降，形成放電所需的時間將增加，電暈放電特里謝脈沖的上升沿時間將增加。
由于放電Trichel脈沖主要由電子的定向運動形成，隨著氣壓的降，有效電離系數(shù)\(\α-\η\)增大，電離區(qū)電場強度增大，使得陽極附近電子平均自由程增大，與陽極表面碰撞產(chǎn)生的電子數(shù)增多，導(dǎo)致放電Trichel脈沖峰值隨氣壓的降而增大。
特里謝研究電暈放電時發(fā)現(xiàn)，放電特里謝脈沖呈現(xiàn)周期性，其中負電暈放電電流脈沖重復(fù)頻率可達104 Hz，正電暈放電電流脈沖重復(fù)頻率可達106 Hz[]。
通過整理測試數(shù)據(jù)獲得的不同氣壓下的特里謝脈沖重復(fù)頻率。
隨著放電電壓的增加，不同氣壓下特里謝脈沖的重復(fù)頻率呈上升趨勢。當放電電壓不變時，特里謝脈沖的重復(fù)頻率隨著氣壓的降而增加。
施加高電壓后，在電場作用下，電子碰撞電離產(chǎn)生電子坍縮，高速向陽極運動，而陰極附近的正離子增強陰極表面的電場強度，與陰極表面碰撞，提供后續(xù)放電所需的初始電子，維持放電的形成。當電子通過電暈區(qū)時，電子容易附著在氣體分子上形成負離子，電場強度減弱。當電場減弱到不能再形成電子坍縮時，放電就會中斷。負離子消散后，會產(chǎn)生新的電子坍縮，重復(fù)碰撞電離過程，產(chǎn)生新的Trichel脈沖[]。
放電周期主要與脈沖持續(xù)時間和負離子消散時間有關(guān)，其中后者是主要因素。負離子的消散時間與負離子的遷移率和遷移距離有關(guān)。負離子的遷移率是[]
負離子遷移率與氣壓成反比。因此，當氣壓降時，負離子遷移率將增加，負離子消散的時間將縮短。此外，電暈起始場強隨著氣壓的降而降，負離子遷移距離短時可以滿足新電子坍縮的產(chǎn)生條件，這也縮短了負離子的消散時間。因此，放電特里謝脈沖的重復(fù)頻率隨著氣壓的降而增加。
不同海拔高度氣壓的變化會對電暈放電特性產(chǎn)生顯著影響。下一步，我們將擴大氣壓的研究范圍，選取更多的氣壓值，結(jié)合相應(yīng)的溫度值，研究不同氣壓和溫度下電暈放電電流脈沖的特性。
本文建立了高空低壓電暈放電模擬試驗系統(tǒng)。在此基礎(chǔ)上，進行了低壓環(huán)境下針板電暈放電試驗。結(jié)合氣體放電理論，從微粒運動的角度對試驗結(jié)果進行了分析，結(jié)論如下:
1)有效電離系數(shù)的增大是電暈放電起暈電壓隨氣壓降而線性降的主要原因，低氣壓環(huán)境下更容易發(fā)生電暈放電。
2)放電特里謝脈沖的幅度和上升時間受氣壓的影響。隨著氣壓的降，特里謝脈沖的幅度和上升時間增加，而放電電流脈沖的持續(xù)時間基本不變，約為600 ns。
3)負離子遷移率的增加和遷移距離的減小是特里謝脈沖重復(fù)率隨氣壓降而增加的主要原因。放電電壓對特里謝脈沖的重復(fù)頻率有很大影響。在恒定氣壓條件下，特里謝脈沖的重復(fù)頻率隨著放電電壓的增加而增加。
